Primero BGU, Física.

Buenas tardes estudiantes.

Deber: Realizar los ejercicios 5 y 6 de la pág. 145

En mecánica clásica, se dice que una fuerza realiza trabajo cuando altera el estado de movimiento de un cuerpo. El trabajo de la fuerza sobre ese cuerpo será equivalente a la energía necesaria para desplazarlo¹​ de manera acelerada. Por consiguiente, se dice que una cierta masa tiene energía cuando esa masa está en la capacidad de producir un trabajo; además, con esta afirmación se deduce que no hay trabajo sin energía. Por ello, se dice que el carbón, la gasolina, la electricidad, los átomos son fuentes de energía, pues pueden producir algún trabajo o convertirse en otro tipo de energía; para entender esto se tiene en cuenta el principio universal de la energía según el cual la energía no se crea ni se destruye, solamente se transforma²​. El trabajo es una magnitud física escalar que se representa con la letra ${\displaystyle \ W}$ (del inglés Work) y se expresa en unidades de energía, esto es en julios o joules (J) en el Sistema Internacional de Unidades.

Ya que por definición el trabajo es un tránsito de energía,³​ nunca se refiere a él como incremento de trabajo, ni se simboliza como ΔW.

Índice

• 1El trabajo en mecánica
  • 1.1Casos particulares
  • 1.2Trabajo y energía cinética
• 2El trabajo en energía termodinámica
• 3Unidades de trabajo
  • 3.1Sistema Internacional de Unidades
  • 3.2Sistema Técnico de Unidades
  • 3.3Sistema Cegesimal de Unidades
  • 3.4Sistema Anglosajón de Unidades
  • 3.5Sistema anglosajón
  • 3.6Otras unidades
• 4Véase también
• 5Referencias
  • 5.1Bibliografía
• 6Enlaces externos

El trabajo en mecánica[editar]

Trabajo de una fuerza.

Consideremos una partícula ${\displaystyle P}$ sobre la que actúa una fuerza ${\displaystyle F}$, función de la posición de la partícula en el espacio, esto es ${\displaystyle F=F(\mathbf {r} )}$y sea ${\displaystyle \mathrm {d} \mathbf {r} }$ un desplazamiento elemental (infinitesimal) experimentado por la partícula durante un intervalo de tiempo ${\displaystyle \mathrm {d} t}$. Llamamos trabajo elemental, ${\displaystyle \mathrm {d} W}$, de la fuerza ${\displaystyle \mathbf {F} }$ durante el desplazamiento elemental ${\displaystyle \mathrm {d} \mathbf {r} }$ al producto escalar ${\displaystyle \ F\cdot \mathrm {d} \mathbf {r} }$; esto es,

${\displaystyle \mathrm {d} W=\mathbf {F} \cdot \mathrm {d} \mathbf {r} \,}$

Si representamos por ${\displaystyle \mathrm {d} s}$ la longitud de arco (medido sobre la trayectoria de la partícula) en el desplazamiento elemental, esto es ${\displaystyle \mathrm {d} s=|\mathrm {d} \mathbf {r} |}$ , entonces el vector tangente a la trayectoria viene dado por ${\displaystyle \mathbf {e} _{\text{t}}=\mathrm {d} \mathbf {r} /\mathrm {d} s}$ y podemos escribir la expresión anterior en la forma

${\displaystyle \mathrm {d} W=\mathbf {F} \cdot \mathrm {d} \mathbf {r} =\mathbf {F} \cdot \mathbf {e} _{\text{t}}\mathrm {d} s=(F\cos \theta )\mathrm {d} s=F_{\text{s}}\mathrm {d} s\,}$

donde ${\displaystyle \theta }$ representa el ángulo determinado por los vectores ${\displaystyle \mathrm {d} \mathbf {F} }$ y ${\displaystyle \mathbf {e} _{\text{t}}}$ y ${\displaystyle F_{\text{s}}}$ es la componente de la fuerza F en la dirección del desplazamiento elemental ${\displaystyle \mathrm {d} \mathbf {r} }$.

El trabajo realizado por la fuerza ${\displaystyle \mathbf {F} }$ durante un desplazamiento elemental de la partícula sobre la que está aplicada es una magnitud escalar, que podrá ser positiva, nula o negativa, según que el ángulo ${\displaystyle \theta }$ sea agudo, recto u obtuso.

Si la partícula P recorre una cierta trayectoria en el espacio, su desplazamiento total entre dos posiciones A y B puede considerarse como el resultado de sumar infinitos desplazamientos elementales ${\displaystyle \mathrm {d} \mathbf {r} }$ y el trabajo total realizado por la fuerza ${\displaystyle \mathbf {F} }$ en ese desplazamiento será la suma de todos esos trabajos elementales; o sea

${\displaystyle W_{\text{AB}}=\int _{\text{A}}^{\text{B}}\mathbf {F} \cdot \mathrm {d} \mathbf {r} \,}$

Esto es, el trabajo viene dado por la integral curvilínea de ${\displaystyle \mathbf {F} }$ a lo largo de la curva ${\displaystyle C}$ que une los dos puntos; en otras palabras, por la circulación de ${\displaystyle \mathbf {F} }$ sobre la curva ${\displaystyle C}$ entre los puntos A y B. Así pues, el trabajo es una magnitud física escalar que dependerá en general de la trayectoria que una los puntos A y B, a no ser que la fuerza ${\displaystyle \mathbf {F} }$ sea conservativa, en cuyo caso el trabajo resultará ser independiente del camino seguido para ir del punto A al punto B, siendo nulo en una trayectoria cerrada. Así, podemos afirmar que el trabajo no es una variable de estado.

Casos particulares[editar]

Fuerza constante sobre una partícula

En el caso particular de que la fuerza aplicada a la partícula sea constante (en módulo, dirección⁴​ y sentido⁵​), se tiene que

${\displaystyle W_{\text{AB}}=\int _{\text{A}}^{\text{B}}\mathbf {F} \cdot \mathrm {d} \mathbf {r} =\mathbf {F} \cdot \int _{\text{A}}^{\text{B}}\mathrm {d} \mathbf {r} =\mathbf {F} \cdot \Delta \mathbf {r} =Fs\cos \theta }$

es decir, el trabajo realizado por una fuerza constante viene expresado por el producto escalar de la fuerza por el vector desplazamiento total entre la posición inicial y la final. Cuando el vector fuerza es perpendicular al vector desplazamiento del cuerpo sobre el que se aplica, dicha fuerza no realiza trabajo alguno. Asimismo, si no hay desplazamiento, el trabajo también será nulo.

Si sobre una partícula actúan varias fuerzas y queremos calcular el trabajo total realizado sobre ella, entonces ${\displaystyle \mathbf {F} }$ representará al vector resultante de todas las fuerzas aplicadas.

Trabajo sobre un sólido rígido

Para el caso de un sólido el trabajo total sobre el mismo se calcula sumando las contribuciones sobre todas las partículas. Matemáticamente ese trabajo puede expresarse como integral:

${\displaystyle W=\int _{V}\mathrm {d} V\int _{T_{0}}^{T_{f}}\mathbf {f} _{V}(\mathbf {x} )\cdot \mathbf {v} (\mathbf {x} )\mathrm {d} t}$

Si se trata de un sólido rígido las fuerzas de volumen ${\displaystyle \scriptstyle \mathbf {f} _{V}}$ puede escribirse en términos de la fuerza resultante ${\displaystyle \scriptstyle \mathbf {F} _{R}}$, el momento resultante ${\displaystyle \scriptstyle \mathbf {M} _{R}}$, la velocidad del centro de masas ${\displaystyle \scriptstyle \mathbf {V} _{CM}}$ y la velocidad angular ${\displaystyle \scriptstyle {\boldsymbol {\omega }}}$:

${\displaystyle W=\int _{T_{0}}^{T_{f}}\left(\mathbf {F} _{R}\cdot \mathbf {v} _{CM}+\mathbf {M} _{R}\cdot {\boldsymbol {\omega }}\right)\mathrm {d} t}$

Trabajo y energía cinética[editar]

Para el caso de una partícula tanto en mecánica clásica como en mecánica relativista es válida la siguiente expresión:

${\displaystyle \mathbf {F} ={\frac {\mathrm {d} \mathbf {p} }{\mathrm {d} t}}}$

Multiplicando esta expresión escalarmente por la velocidad e integrando respecto al tiempo se obtiene que el trabajo realizado sobre una partícula (clásica o relativista) iguala a la variación de energía cinética:

${\displaystyle W=\int \mathbf {F} \cdot \mathbf {v} \mathrm {d} t=\int \mathbf {F} \cdot \mathrm {d} \mathbf {r} =\int \mathbf {v} \cdot \mathrm {d} \mathbf {p} =\Delta E_{c}}$

Esta expresión es válida tanto en mecánica clásica como relativista, aunque dada la diferente relación entre el momento lineal y la velocidad en ambas teorías la expresión en términos de la velocidad es ligeramente diferente:

${\displaystyle {\begin{cases}\mathbf {p} =m\mathbf {v} ,&{\mbox{mec. clasica}}\\\mathbf {p} ={\cfrac {m\mathbf {v} }{\sqrt {1-v^{2}/c^{2}}}},&{\mbox{mec. relativista}}\end{cases}}\Rightarrow \int \mathbf {v} \cdot \mathrm {d} \mathbf {p} =\Delta E_{c}={\begin{cases}{\frac {1}{2}}mv^{2},&{\mbox{mec. clasica}}\\{\cfrac {mc^{2}}{\sqrt {1-v^{2}/c^{2}}}},&{\mbox{mec. relativista}}\end{cases}}}$

El trabajo en energía termodinámica[editar]

En el caso de un sistema termodinámico, el trabajo no es necesariamente de naturaleza puramente mecánica, ya que la energía intercambiada en las interacciones puede ser también calorífica, eléctrica, magnética o química, por lo que no siempre podrá expresarse en la forma de trabajo mecánico.

No obstante, existe una situación particularmente simple e importante en la que el trabajo está asociado a los cambios de volumen que experimenta un sistema (v.g., un fluido contenido en un recinto de forma variable).

Así, si consideramos un fluido que se encuentra sometido a una presión externa ${\displaystyle p_{\text{ext}}\,}$ y que evoluciona desde un estado caracterizado por un volumen ${\displaystyle V_{1}}$ a otro con un volumen ${\displaystyle V_{2}}$, el trabajo realizado será:

${\displaystyle W_{12}=\int _{V_{1}}^{V_{2}}p_{\text{ext}}\mathrm {d} V}$

resultando un trabajo positivo (${\displaystyle W>0}$) si se trata de una expansión del sistema ${\displaystyle \mathrm {d} V>0}$ y negativo en caso contrario, de acuerdo con el convenio de signos aceptado en la Termodinámica. En un proceso cuasiestático y sin fricción la presión exterior (${\displaystyle p_{\text{ext}}}$) será igual en cada instante a la presión (${\displaystyle p}$) del fluido, de modo que el trabajo intercambiado por el sistema en estos procesos se expresa como

${\displaystyle W_{12}=\int _{V_{1}}^{V_{2}}p\,\mathrm {d} V}$

De estas expresiones se infiere que la presión se comporta como una fuerza generalizada, en tanto que el volumen actúa como un desplazamiento generalizado. La presión y el volumen constituyen una pareja de variables conjugadas.

En el caso que la presión del sistema permanezca constante durante el proceso, el trabajo viene dado por:

${\displaystyle W=\int _{V_{1}}^{V_{2}}p\mathrm {d} V=p\int _{V_{1}}^{V_{2}}\mathrm {d} V=p(V_{2}-V_{1})=p\Delta V}$

El trabajo en los diagramas de Clapeyron de un ciclo termodinámico.

Véanse también: Criterio de signos termodinámico y Potencial termodinámico.

Unidades de trabajo[editar]

Sistema Internacional de Unidades[editar]

Artículo principal: Sistema Internacional de Unidades

• Julio o joule, unidad de trabajo en el SI
• Kilojulio: 1 kJ = 10³ J

Sistema Técnico de Unidades[editar]

Artículo principal: Sistema Técnico de Unidades

• kilográmetro o kilopondímetro (kgm) = 1 kilogramo-fuerza x 1 metro = 9,81 Nm

Sistema Cegesimal de Unidades[editar]

Artículo principal: Sistema Cegesimal de Unidades

• Ergio: 1 erg = 10^-7 J

Sistema Anglosajón de Unidades[editar]

Artículo principal: Sistema Anglosajón de Unidades

• Termia inglesa (th), 10⁵ BTU
• BTU, unidad básica de trabajo de este sistema

Sistema anglosajón[editar]

• Pie-libra fuerza (foot-pound) (ft-lb)

Otras unidades[editar]

• kilovatio-hora
• Caloría termoquímica (cal_TQ)
• Termia EEC.
• Atmósfera-litro (atm·L)